講義要項 
- 線形代数と量子力学
- 角運動量とその代数的扱い
- 交換関係と昇降演算子
- 角運動量の合成
- 軌道角運動量
- 古典力学の角運動量
- 軌道角運動量
- 回転不変性と軌道角運動量
- 水素原子と周期律表
- 磁場中の電子の振舞い
- 摂動論
- 固有関数による展開
- 時間に依存しない摂動
- 時間に依存する摂動
- 縮退のある場合の摂動
- 他の近似的手法
- 変分法
- 断熱近似
- 瞬間近似
- 古典近似
- 多電子問題入門
教科書等
<参考書>
ディラック著, 朝永振一郎, 玉木英彦, 木庭二郎, 大塚益比古, 伊藤大介訳:量子力学 原書第4版, 岩波書店
ディラック著, 朝永振一郎, 玉木英彦, 木庭二郎, 大塚益比古, 伊藤大介訳:量子力学 原書第4版, 岩波書店
成績評価
主として試験による.
このページへのコメント
テスト終わりましたが、RSさんの言うとおりです。
サイエンス社の p.18 で「（同時）固有関数となるようにできる」と書いてあります。つまり、ちゃんとやれば必ず出来るけど、適当にやったら同時固有関数にはならない事もあるわけです。
また、「角運動量合成の処方箋」に従って作ったものは、全てJ^2,J_z の同時固有関数になっています。（自明ではなく、証明すべきもの、です）
えと、２つの演算子が可換なときその２つの演算子はなんかうまく固有状態をとると同時固有状態となるのですが、どんな固有状態をとってきても同時固有状態になる訳ではないです。だからJ_zとJ^2の固有状態だってことはべつべつにしめさなきゃならなくて。
J^2=J_z^2+1/2(J^(+)J^(-)+J^(-)J^(+))
(J^(+)が上昇演算子J^(-）が下降演算子です）
をかけてやって実際に固有状態になることをみてやってください。
可換ならば固有状態になると思ったのですが・・・
あと、パウリ行列σ_3が違っているようでしたので、計算し直してみました。（正しくはσ_3=[1,0;0,-1]）
そしたらもっと汚くなってしまいました。萎える。
Jz、J^2がエルミート演算子なら、JzとJ^2可換が示せれば、Jzの固有状態（固有関数）はJ^2の固有状態になるんじゃないんですか？？
固有値が実数なことからJzとJ^2はエルミート演算子であると考えられるから、↓のやりかたでもいい……ということはないんですかね？
なんかサイエンス社のP.18の例題7を見て思いました。
固有値という単語を抜いてみました。
実際、JとかJ_zが何なのかよくわかってなかったようです。今もわかってないです。